npv加速器免费
一般由三个部分组成：
（1）能实现粒子数反转的工作物质。氦氖npv加速器免费中，通过氦原子的协助，使氖原子的两个能级实现粒子数反转；
（2）光泵：通过强光照射工作物质而实现粒子数及转的方法称为光泵法。例如红宝石npv加速器免费，是利用大功率的闪光灯照射红宝石（工作物质）而实现粒子数反转。造成了产生激光的条件；
（3）光学共振腔：最简单的光学共振腔是由放置在氦氖npv加速器免费两端的两个相互平行的反射镜组成。当一些氖原子在实现了粒子数反转的两能级间发生跃迁，辐射出平行于npv加速器免费方向的光子时，这些光子将在两反射镜之间来回反射，于是就不断地引起受激辐射，很快地就产生出相当强的激光。这两个互相平行的反射镜，一个反射率接近100％，即完全反射。另一个反射率约为98％，激光就是从后一个反射镜射出的
这些知识得有相应的原子物理和量子力学知识才能理解。
应用很广泛，有测量。激光照排，激光治疗等等。
激光电源
在激光电源外壳上，有一能自由转动的支柱，上面装有可改变斜角的管套，管套内装有氦-氖激光管。（氦-氖npv加速器免费的种类很多，外形各异，但都由激光电源和氦-氖激光管两部分组成。）
激光电源的电原理如图1-103所示。电源变压器BY次级输出1.2KV高压。此电压不足以使激光管JG起辉。由于JG此时截止，使D1-D4，C1-C4工作在多倍压整流状态。当JG两端电压升至5KV左右，JG起辉，放出红色束状激光。
由于JG导通，使D1、D3、D4间正向电位差很小，对上千伏高压来讲近似于零，因此C3、C4不再起作用。D1-D4与C1、C3工作在倍压整流状态。使JG两端电压降至约2KV，维持其工作。R4是限流电阻。
氦-氖激光管：这是一种原子型气体激光管。玻璃管M内封有按一定比例（如5:1）混合的氦、氖气体，气压约为1-10毫米汞柱。
（1）电子的激发作用。电极D1、D2放电时，从阴极逸出的电子被电场力加速，获得动能。这样的电子流不断与氦、氖原子碰撞，使其能量增高，处于激发态。
（2）基态：原子在每一特定温度下，都有一个稳定的能量状态，称为基态。激发态的原子会自发回到基态，同时将多余的能量转化成光子辐射出去。
（3）能级：原子能量的增加（或减少），不是爬坡式的渐变，而是阶梯式的跃变。即由一个能态跳到另一能态，稍事停留，再进一步跃迁。这些"阶梯"，在一定条件下，能量值是固定的，称为能级。
原子在特定的两能级间跃迁，辐射的光子频率是固定的。如氖原子从2S能级跃迁到2P能级时，会辐射波长1.15微米的光波（2S、2P为能级符号，不代表能量值）。
纯氖气的这种自发辐射效率极低。因为每个原子所受的碰撞不同，会跃迁到许多不同的能级，2S能级只是其中之一，只有少数原子处于这一状态。其它能级的原子向基态跃迁时，幅射的大都是红外光波。
（4）亚稳态：原子在激发态各能级上停留时间大都很短，为 - 秒（停留时间指原子保持某一能量状态的时间，也叫能级寿命，但也有例外。实验表明，多数气体都存在一个能级，原子在这一能级上停留的时间较长，为 - 秒，称为亚稳态。这虽是一短暂的时间值，但它却比一般的能级寿命延长了103-106倍。这就使在同一时刻，亚稳态上的原子数要比邻近能级多数十万倍。若使这些原子同时跃迁，释放的能量就很可观了。
（5）氦原子的作用：氦原子的亚稳态恰好和氖原子的2S能级很接近（仅差0.04-0.15电子伏）。亚稳态氦原子与基态氖原子碰撞，可直接把氖原子激发到2S能级。这样，就可以在2S能级获得比纯氖时多数十万倍的原子，它们向2P能级跃迁时，辐射光波的能量较纯氖时增加数十万倍。
不过，这种光还不是我们所需要的。因为各原子的辐射方向、相位十分杂乱，有的互相抵消，实际输出的能量并不大，射到某个点（如衍射用的小孔）上的光能就更少了，不能满足实验需要。因此，要进一步放大激光的能量，并把能量集中成一束发射出去。为达到这一目的，激光管内设置了共振腔。
（6）共振腔：氦一氖激光管的共振腔是一个内径2mm左右的玻璃管。两端各有一个反射镜J1、J2。两镜平行度很高，反射率也很高。受激辐射的红光与共振腔同轴的部分就在其中反射。共振腔的长度做成使某种波长增益而使其它波长衰减。J1、J2两镜反射率略有不同，如J1为98％，J2为100％。有一部分光会透过J1输出。同时，由不断进行的光辐射给共振腔补充能量。当这种补充与损耗（包括输出和反射损耗等）平衡时，管子的J1端就会稳定、连续地输出束状单色光。由于共振腔内径很小，所以射出的光束很细。J1、J2平行度很高，光束的发散角也就很小。在实验室的有限距离内，可认为这一光束是良好平行的。
